Содержание

Производство лазерных датчиков и систем измерения

с высокой точностью измеряют геометрические размеры или перемещения контролируемого объекта без механического контакта с ним. Идеально подходят для промышленных систем контроля геометрических параметров, и параметров, расчитываемых на их основе.

Системы 3-D сканирования с высокой точностью проводят полный анализ геометрических характеристик контролируемого объекта без механического контакта с ним. Идеально подходят для промышленных систем контроля геометрических параметров, и параметров, расчитываемых на их основе.

с высокой точностью измеряют размеры контролируемого объекта без механического контакта с ним. Идеально подходят для промышленных систем контроля геометрических параметров, и параметров, расчитываемых на их основе.

с высокой точностью измеряют перемещения контролируемого объекта без механического контакта с ним. Идеально подходит для промышленных систем контроля геометрических параметров, и параметров, расчитываемых на их основе.

prizmasensors.ru

Поляризационные призмы | optics-m

Компания «Оптикс-М» изготавливает поляризационные призмы серийно и по спецификации заказчика:

  • Призма Глана-Тейлора и лазерная Призма Глана для высокой мощности
  • Призма Глана-томпсона
  • Призмы Волластона и расщепителя луча

Призма Глана-Тэйлора

Призма Глана-Тэйлора линейно поляризует излучение произвольной поляризации и предназначена для преобразования излучения с произвольной поляризацией в линейно поляризованное. Она состоит из двух призм, сделанных из кальцита, разделенных воздушным промежутком. Используется проходящий пучок с е-поляризацией. Отраженный пучок с о-поляризацией поглощается на черных нерабочих поверхностей, приклееным к призмам из кальцита. Наличие воздушного промежутка позволяет использовать призму во всей области прозрачности шпата. Апертура до 40х40 мм². Плотность мощности до 2 Вт/см².

Спецификация:

Апертура До 40х40 мм²
Отклонение необыкновенного луча <1 угл. мин.
Отношение длины к апертуре 0,85
Угловая апертура 8° (асимметричное)
Поляризационный контраст 1 х 10-5
Качество поверхности IV
Плоскостность поверхности λ/4 на длине волны 633 нм
Максимальная плотность мощности 2 Вт/м2 непрерывного излучения

Призма Глана-Тэйлора высокой мощности (лазерная призма Глана)

Лазерная призма Глана имеет два выходных окна для прохождения отраженных пучков. Призма Глана высокой мощности сделана из кальцита более высокого качества, чем стандартные призмы.Входная и выходная поверхности призмы Глана обработаны методом глубокой шлифовки и полировки с целью минимизации рассеяния от поверхностей.

Спецификация:

Апертура До 40х40 мм²
Отклонение необыкновенного луча <1 угл. мин.
Отношение длины к апертуре 0,85
Угловая апертура 8° (асимметричное)
Поляризационный контраст 1 х 10-5
Качество входной и выходной поверхностей III
Плоскостность поверхности λ/4 на длине волны 633 нм
Максимальная плотность мощности 200 МW/см2импульсного излучения

Призма Глана-Томпсона

Призма Глана-Томпсона поляризует излучение произвольной поляризации и как призма Глана-Тэйлора предназначена для получения линейно поляризованного света. Состоит из двух шпатовых призм, где воздушный промежуток заменен склейкой. Использование клея дает лучшее, чем у Глана-Тэйлора, пропускание благодаря снижению Френелевских потерь на гипотенузных гранях призмы, но ограничивает рабочий спектральный диапазон в УФ области. Рабочим является прошедший необыкновенный луч. Отраженный обыкновенный луч поглощается на черненых нерабочих гранях. Угловая апертура призмы в два раза больше по сравнению с призмой Глана- Тэйлора. Апертура 10х10 мм². Плотность мощности до 1 Вт/см².

Спецификация

Материал Исландский шпат, I сорт
Рабочий диапазон 350-2300 нм
Апертура 10 х 10 мм
Отклонение необыкновенного луча < 1'
Отношение длины к апертуре 2,5
Угловая апертура 14° - 16° (асимметричная)
Степень деполяризации 1,0 x 10-5
Чистота поверхностей P V
Плоскостность поверхности λ/4 на длине волны 633 нм
Максимальная плотность мощности 1 Вт/см2, непрерывного излучения

Призма Волластона

Призма Волластона расщепляет луч на две компоненты с ортогональной линейной поляризацией и дает простой способ получения двух ортогонально поляризованных лучей. Лучи отклоняются почти симметрично падающему пучку. Расхождение поляризованных компонент 10°, 20°. Призма состоит из 2-х склеенных шпатовых призм. Размеры до 20 мм.

Спецификация:

Материал Исландский шпат, I сорт
Рабочий диапазон 350-2300 нм
Аппертура 10 х 10, 14 х 14, 19 х 19 мм
Расхождение лучей 10°, 20°
Степень деполяризации 1 x 10-5
Чистота поверхностей P V
Плоскостность поверхности λ/4 на длине волны 633 нм
Максимальная плотность мощности 1 Вт/см2, непрерывного излучения

Призма Волластона

Призма Волластона расщепляет луч на две параллельные компоненты с ортогональной линейной поляризацией При нормальном падении на входную грань неполяризованного излучения на выходе призмы образуется два параллельных ортогонально поляризованных пучка, смещенных относительно друг друга. Размеры до 20 мм.

Спецификация

Материал Исландский шпат, I сорт
Апертура от 5 х 5 до 20 х 20 мм
Отклонение обыкновенного луча < 3'
Чистота поверхности P V
Плоскостность поверхности λ/4 на длине волны 633 нм
Максимальная плотность мощности 200 Вт/см2, имп. реж.

new-optics0.1gb.ru

Китай Лазерная Призма, Китай Лазерная Призма список товаров на ru.Made-in-China.com

Цена FOB для Справки: US $ 1.0-10.0 / шт.
MOQ: 10шт.

  • Прозрачность: > 95%
  • Форма: Один Объектив
  • Материал: Оптическое Стекло
  • Цвет объективов: Ясно
  • Сертификация: RoHS,ISO9001
  • Индивидуальные: Индивидуальные
  • Поставщики с проверенными бизнес-лицензиями

    Поставщики, проверенные инспекционными службами

ru.made-in-china.com

Призма – световой „резонатор“? — Альтернативный взгляд Salik.biz


Альтернативный взгляд: Salik . biz


Открытие — это не изобретение. Изобретение может быть давно искомым решением поставленной задачи при помощи известных явлений или механизмов. Открытие тем и открытие, что оно является эффектом, о котором никто ничего не знал, а потому и не искал, не мог искать. Искать можно только то, что известно. Как все находки, открытие бывает большим или маленьким. Но открывается оно, как правило, лицам более или менее подготовленным, которые могут сразу оценить, что наблюдаемое ими не только весьма любопытно, но и скорее всего нечто совершенно неизвестное.

Большим ли было открытие электричества в те времена, когда о нём только и было известно, что натёртая шерстью палочка притягивает кусочки бумаги? В таком виде это открытие просуществовало тысячелетия. Никто не видел в нём пользы и никто не знает имени автора или авторов, впервые заметивших это явление. А теперь мы без электричества не можем ступить и шагу. Имена Фарадея или Теслы, сделавших многое для развития наших знаний об электричестве, известны почти каждому человеку. Объединяет все открытия то, что мы всегда видим в них нечто необычное и хотели бы знать его причину — даже тогда, когда нам от этого нет никакой пользы.

Сказанное выше — только присказка. При каком-то перемещении призмы на подложке при работе с лазером, призма неожиданно «вспыхнула», как вспыхивает включаемая лампочка. Конечно, эффект был не такой сильный, но, тем не менее, достаточно сильный, чтобы заинтересовать, и начать искать его причину. Возможно, это произошло из-за того, что луч лазера упал на внутреннюю поверхность боковой грани и отражённый свет заставил «вспыхнуть» всю призму? Но всё оказалось наоборот. Очередная «вспышка» была замечена, когда луч лазера коснулся наружной поверхности грани.

Странно. Когда луч лазера падает на торцовую грань перпендикулярно, в этом месте возникает довольно яркая светящаяся точка. Вторая яркая точка возникает в месте выхода луча через противоположную торцовую грань. Обе эти светящиеся точки довольно хорошо освещают все грани призмы изнутри.

Фото 1. Верхняя толстая линия внутри призмы &amp;mdash; это светящийся след луча лазера, проходящего сквозь торцы призмы. Нижняя &amp;mdash; это отражение этого следа в нижней грани. Видно, что торцы призмы при этом довольно ярко светятся.

Если направить луч так, чтобы он отразился изнутри от одной из боковых граней, то возникает ещё одна светящаяся точка, освещающая грани призмы изнутри. Но эффект это даёт незначительный по сравнению с той вспышкой, которая получается при освещении лучом лазера, касающимся боковой грани снаружи. При этом с противоположной стороны призмы вообще даже не видно никаких ярких точек, которые могли бы освещать призму изнутри. Но вся призма и особенно торцевые грани становятся сравнительно очень яркими. Играет роль и то, как луч касается боковой грани. Когда направление луча продольное, эффект наиболее ярко выражен. Если же направление касающегося луча перпендикулярно плоскости, проходящей через центральную ось призмы, эффект почти незаметен.

Как ещё можно коснуться лучом призмы? Остались торцы. И вот тут-то ожидала главная неожиданность. В этом случае вспышка намного сильнее, чем при касании лучом боковой плоскости.

Фото 2. Луч лазера касается переднего торца призмы. Направление луча почти параллельно переднему торцу, место касания почти не видно, но вся призма как бы освещена изнутри. Обратите внимание: на фото 1 место входа луча в призму отлично видно, но сама призма светится значительно меньше.

Альтернативный взгляд: Salik . biz


Направление касания не играет при этом никакого значения. Вспышка максимальна — даже в том случае, когда торцы не шлифованы и кажутся непрозрачными!

Как объяснить это явление? Единственное, что приходит в голову — это резонанс. Конечно, уже пару столетий свет представляют как волну. С некоторых пор его представляют как поперечные волны. Но поперечные волны распространяются поперёк направления колебаний (вдоль луча). Можно ли этим объяснить яркое равномерное свечение именно торцов?

Представим обычный барабан, один из наиболее простых музыкальных инструментов. У него наиболее чувствительны именно торцы. И именно они наиболее сильно излучают звуковые волны. Прозрачная призма в этом смысле напоминает барабан. Но на этом аналогия уже кончается. У барабана боковая поверхность не чувствительна.

Наблюдалось ли что-либо подобное? Когда свет «проникает» поперёк направления лучей? Мне известен отрывок из учебника физики [H. Vogel. Gerthsen Physik, Springer-Verlag, Berlin Heidekberg, 1995, стр. 486], связанный с полным внутренним отражением:

«Более подробное (внимательное?) наблюдение показывает нам пределы возможностей геометрической оптики. Если взять в качестве менее плотной оптической среды флуоресцирующую жидкость, то, несмотря на имеющее место полное внутреннее отражение, можно наблюдать тонкий флуоресцирующий слой. Небольшое количество света, следовательно, всё-таки проходит. Но толщина этого слоя равна только нескольким длинам волн; интенсивность убывает экспоненциально по мере удаления от границы сред».

По-видимому, этот отрывок говорит о некотором количестве света, перемещающегося перпендикулярно направлению луча. Но учебник толкует это как квантово-механический эффект.

Автору кажется, что здесь происходит нечто подобное. Луч не входит внутрь призмы, он только отражается от её поверхности. Но, тем не менее, свет как-то «проникает» в призму и она вся светится. Можно предположить, что свет входит в призму в направлении примерно перпендикулярном лучу.

Можно себе представить, что в луче лазера световые колебания направлены поперёк луча во всех направлениях. Поэтому при перпендикулярном входе луча, как на фото 1, все направления равноценны и потому свечение торцов незначительно. При «касании» лучом взаимодействие происходит боковое, поэтому может преобладать воздействие той части света, колебания которой направлено вдоль касательной к лучу. Поэтому здесь передаются в основном только поперечные колебания, касательные к лучу лазера и одновременно параллельные плоскости (грани) призмы.

Возбуждением поперечных колебаний объясняется в какой-то мере даже то, что направление касания луча на боковой грани должно быть продольное. На торцах же направление касания луча не должно иметь значения, как это и проявилось в эксперименте.

Разумеется, это только предположение. Новым здесь было бы распространение колебаний поперёк луча и захват ими всего объёма прозрачного тела. Своего рода взаимодействие со всем материалом, которого луч только касается?

При большом желании можно толковать описанное явление и просто как рассеивание света. Но это было бы тогда весьма странное «рассеивание». Величину рассеивания света, если бы оно было причиной свечения призмы, по-видимому, надо было бы приравнять к величине (мощности) свечения призмы. Как тогда объяснить, что величина этого рассеивания гораздо меньше, когда луч проходит через всю длину призмы внутри неё, по сравнению с тем, когда луч только касается материала призмы, вообще не входя внутрь её? Ведь рассеивание должно происходить именно при прохождении через материал призмы, при преодолении сопротивления движению луча? Поэтому автору кажется, что обнаруженный эффект имеет нечто общее с явлением резонанса.

Johann Kern, Stuttgart


Альтернативный взгляд: Salik . biz


salik.biz

Фотосмесительная пара оптических призм для лазерного гироскопа с призмами полного внутреннего отражения

 

Фотосмесительная пара оптических призм для лазерного гироскопа с призмами полного внутреннего отражения относится к гироскопии. Фотосмесительная пара оптических призм для лазерного гироскопа с призмами полного внутреннего отражения содержит первую призму с двумя преломляющими гранями и одной отражающей гранью, вторую призму с входной, выходной, отражающей и установочной гранями. Имеется оптический контакт между установочной гранью второй призмы и отражающей гранью первой призмы вне поля генерации лазерного гироскопа. Величина расстояния от отражающей грани первой призмы до входной грани второй призмы плавно меняется от нуля от ребра, образованного установочной и входной гранями второй призмы, до трех длин волн излучения у ребра, образованного входной и отражающей гранями второй призмы. Изобретение позволяет повысить уровень точности лазерного гироскопа, работающего в широком температурном диапазоне. 4 ил.

Область техники, к которой относится изобретение.

Лазерная гироскопия; МПК G 01 C 19/66. Известна фотосмесительная пара оптических призм лазерного гироскопа, являющаяся прототипом, работающая на принципе нарушения полного внутреннего отражения (ПВО) малым зазором между первой (призмой резонатора кольцевого лазера) и второй призмой, имеющим постоянный коэффициент пропускания по области диафрагмирования излучения и обеспечивающая жесткое диафрагмирование пучка излучения, причем вторая призма закрепляется на первой клеем [1]. Под жестким диафрагмированием понимается диафрагмирование пучка лазерного излучения, при котором малому смещению пучка излучения (порядка 0,05 мм), или изменению диаметра пучка соответствует значительное (порядка 100%) изменение вносимых дифракционных потерь. В диапазоне температур переюстировки могут достигать величины порядка 0,1 мм. Жесткое диафрагмирование приводит к снижению точности лазерного гироскопа при наличии переюстировок разного происхождения. Клеевое соединение не обеспечивает достаточной механической жесткости и прочности соединения, особенно в широком температурном диапазоне, из-за чего не обеспечивается постоянство зазора между первой и второй призмами, а значит и коэффициента пропускания. Изобретение ставит своей задачей повысить уровень точности лазерного гироскопа, работающего в широком температурном диапазоне, за счет снижения как минимум на порядок крутизны зависимости дифракционных потерь от ввода диафрагмы глубже в поле генерации. Конструкция прототипа проиллюстрирована фиг. 1. Призма 1 имеет две преломляющие грани 2, 3 и отражающую грань (грань ПВО) 4. Призма 5 имеет отражающую грань (грань ПВО) 6, входную грань 7 и выходную грань 8. Грань 6 перпендикулярна грани 7 с малым отклонением от перпендикулярности (порядка 1') для образования интерференционной картины. Грани 6 и 7 образуют интерференционное ребро. Вторая призма закрепляется на первой заполнением зазора клеем вне зоны генерации, при этом на входной грани второй призмы имеется напыление, задающее величину зазора до 3 длин волн излучения между входной гранью второй призмы и отражательной гранью первой призмы. При этом входная грань частично перекрывает пятно генерации на отражательной грани первой призмы. Наличие малого зазора приводит к возникновению явления нарушения ПВО, которое заключается в том, что при выполнении условий полного внутреннего отражения излучение отражается тем не менее не полностью. За счет этого явления входная грань второй призмы, частично перекрывающая пятно генерации на отражательной грани второй призмы, выводит малую (порядка 0,01%) часть излучения встречно распространяющихся волн излучения кольцевого лазера, выполняя одновременно функцию диафрагмирования излучения. Выведенное из резонатора излучение одной из встречных волн распространяется к выходной грани второй призмы. Выведенное излучение второй встречной волны отклоняется отражательной гранью второй призмы так, что отраженное излучение распространяется к выходной грани второй призмы с малым углом (порядка 1') относительно излучения первой волны. В плоскости фотоприемника при этом образуется бегущая интерференционная картина, из которой затем извлекаются параметры вращения гироскопа. Такая конструкция неработоспособна в широком диапазоне температур по следующим причинам: значительные тепловые переюстировки порядка 0.1 мм, приводящие к изменению дифракционных свойств фотосмесительной пары призм и мощности выводимого излучения; нестабильные свойства клея, приводящие к нестабильности зазора между первой и второй призмами пары, в результате чего также изменяются дифракционные свойства пары и мощность выводимого излучения. Все эти физические явления приводят к изменению разности интенсивностей для встречных волн. Разность интенсивностей приводит к дополнительной разности частот встречных воли, описываемой формулой (15.6) из [2]. Эта разность частот приводит к погрешности, называемой сдвигом нуля лазерного гироскопа. При переюстировках (тепловых, механических) условия дифракции меняются неодинаково для встречных волн, что приводит к дополнительному изменению величины сдвига нуля. Постоянный сдвиг нуля можно учесть при калибровке лазерного гироскопа, однако в диапазоне температур сдвиг нуля становится переменной величиной, что снижает точность лазерного гироскопа. Для стабилизации сдвига нуля необходима конструкция фотосмесительной пары призм, мало чувствительной к переюстировкам. Предлагаемая фотосмесительная пара призм показана на фиг. 2. В конструкцию вводится установочная грань 9, причем вторая призма устанавливается оптическим контактом по этой грани на отражательную грань первой призмы. Установочная и входная грани второй призмы образуют установочное ребро. Входная грань второй призмы полностью перекрывает пятно генерации, причем величина зазора плавно меняется от 0 у установочного ребра до 3 (в зависимости от необходимого коэффициента пропускания излучения) длин волн излучения у интерференционного ребра. Оптический контакт между установочной гранью второй призмы и отражающей гранью первой призмы является существенным признаком в связи с тем, что при оптическом контакте, во-первых, возникает новое свойство - межмолекулярное взаимодействие между установочной гранью второй призмы и отражательной гранью первой призмы; во-вторых, коэффициент отражения отражающей грани первой призмы будет близок к нулю в зоне оптического контакта, что является основой для выбора закона плавного изменения величины расстояния от отражательной грани первой призмы до входной грани второй призмы. Предлагаемая конструкция обеспечивает вывод излучения за счет эффекта нарушения ПВО малым (до 3 длин волн излучения) переменным зазором между призмами пары. Мягкое диафрагмирование обеспечивается градиентом коэффициента пропускания, возникающим благодаря переменности зазора. Под мягким диафрагмированием понимается диафрагмирование, при котором малому смещению пучка излучения или малому изменению диаметра пучка соответствует малое изменение вносимых дифракционных потерь. Благодаря способности к диафрагмированию отпадает необходимость в специально вводимой диафрагме, что снижает дифракционные потери и обратное рассеяние излучения. Стабильность смещения излучения обеспечивается креплением призм жестким и прочным оптическим контактом. Таким образом, предложенная совокупность трех существенных признаков: установочная грань; оптический контакт между установочной гранью второй призмы и отражательной гранью первой призмы; плавное изменение величины расстояния от отражательной грани первой призмы до входной грани второй призмы от нуля у установочной грани до трех длин волн излучения у интерференционного ребра второй призмы; дает новое свойство: повышение уровня точности лазерного гироскопа в диапазоне температур, причем каждый в отдельности признак не дает данного положительного эффекта. Перечень фигур чертежей и иных материалов: фиг. 1 - чертеж прототипа фотосмесительной пары призм, фиг. 2 - чертеж предлагаемой фотосмесительной пары призм, указано взаимное расположение призм пары, оптической оси, фиг. 3 - график распределения коэффициента отражения излучения по сечению зазора, фиг. 4 - график чувствительности к переюстировкам для предлагаемой смесительной призмы и прототипа. Сведения, подтверждающие возможность осуществления изобретения. Конструкция фотосмесительной пары призм приведена на фиг. 2. На фиг. 3 показано распределение энергетического коэффициента отражения по сечению в случае клиновидного зазора, т.е. зазора, у которого величина зазора линейно меняется от 0 у установочного ребра второй призмы до 3 длин волн излучения у интерференционного ребра второй призмы. На фиг. 3 координата X соответствует расстоянию от середины клиновидного зазора. Клиновидный зазор обладает переменным коэффициентом пропускания по сечению зазора. Зависимость энергетического коэффициента пропускания излучения от величины зазора имеет вид ik2zd = ; где - коэффициент пропускания по интенсивности зазора размером d;
n - показатель преломления материала призм;
- угол падения излучения внутри первой призмы;
1 - диэлектрическая проницаемость материала призм;
2 - диэлектрическая проницаемость воздуха;
волновой вектор излучения в призмах;
- длина волны излучения. Для подтверждения получения указанного выше технического результата были произведены сравнительные расчеты чувствительности к переюстировкам. Чувствительность к переюстировкам определяется как отношение изменения вносимых потерь к смещению оптического пучка при тепловых переюстировках. Результаты расчетов приведены на фиг.4 для прототипа и предлагаемой конструкции. На фиг.4 S - величина переюстировки, A - изменение вносимых потерь. Очевидно, что чувствительность к переюстировкам существенно ниже для предлагаемого варианта смесительной призмы. Литература
1. II Санкт-Петербургская международная конференция по гироскопической технике и навигации. Ч. 1. - Санкт-Петербург, 1995, с. 125-127. 2. Зейгер С.Г., Климонтович Ю.Л., Ланда П.С. и др. Волновые и флуктуационные процессы в лазерах/ Под ред. Ю.Л. Климонтовича - М.: Наука, 1974.


Формула изобретения

Фотосмесительная пара оптических призм для лазерного гироскопа с призмами полного внутреннего отражения, включающая первую и вторую призмы, причем первая призма содержит две преломляющие грани и одну отражающую грань, а вторая призма содержит входную, выходную и отражающую грани, отличающаяся тем, что во второй призме вводится установочная грань, имеется оптический контакт между установочной гранью второй призмы и отражающей гранью первой призмой вне поля генерации лазерного гироскопа, причем величина расстояния от отражающей грани первой призмы до входной грани второй призмы плавно меняется от нуля у ребра, образованного установочной и входной гранями второй призмы, до трех волн излучения у ребра, образованного входной и отражающей гранями второй призмы.

РИСУНКИ

Рисунок 1, Рисунок 2, Рисунок 3, Рисунок 4

www.findpatent.ru

Поляризационные призмы, поляризационная оптика, поляризаторы, выделение линейной поляризации

 

Призма Глана-Тейлора, световой диаметр 10мм, спектральный диапазон 350-2300нм. Боковые грани призмы покрыты лаком ХС для полного  гашения выходящего обыкновенного луча О.    На фотографии представлена работа призмы  на длине волны 632,8 нм.

   

Призма Глана-Тейлора(лазернное исполнение),световой диаметр 14мм, спектральный диапазон 400-2300нм. Призма в работе на длине волны 632,8 нм. На второй фотографии показан выходящий через боковую грань обыкновенный луч О.

 

Призма Волластона, световой диаметр 10мм, спектральный диапазон 320-2300нм, улол разведения лучей 20º. На фотографии представлена работа призмы на длине волны 632,8 нм.

 

Призма Глана-Томпсона совмещенная с призмой Рошона, световой диаметр 10мм, спектральный диапазон 320-2300нм (оптический элемент астрономического прибора).

 

Лучеразводящий элемент, световой диаметр 5мм, спектральный диапазон 320-2300нм, лучи разведены на 1,84мм и распространяются параллельно друг другу.

 

Призмы из парателлурита (оптический элемент астрономического прибора). 

 

Оптический клин из кальцита 13х14мм, спектральный диапазон 250-2300нм. Клин в работе на длине волны 632,8нм.

 

Призма Глана-Тейлора (лазерное исполнение), световой диаметр 20мм, спектральный диапазон 400-2300нм.

 

Призма Волластона из кристаллического кварца на оптическом контакте, световой диаметр 12мм, спектральный диапазон 185-2900нм, угол разведения лучей 2º. Боковые швы покрыты защитным герметиком.

 

 

Призма Глана-Тейлора (лазерное исполнение), световой диаметр 25мм, просветляющие покрытие всех поверхностей на 1615нм.

 

 

Призмы из Фианита

 

Светоделительный кубик в работе на длине волны 632,8 нм

 

 

Призма Рошона из кристаллического кварца на оптическом контакте,световой диаметр 10мм,спектральный диапазон 185-2900нм, угол отклонение необыкновенного луча 1º.

Призма Волластона 10х10 мм из кальцита, угол разведения лучей 10, призма в работе на длине волны 632,8нм.

www.rivoptics.ru

Многократная призма скрипучий лазерный генератор • ru.knowledgr.com

Многократная призма скрипучие лазерные генераторы или генераторы лазера MPG, использует расширение луча многократной призмы, чтобы осветить трение дифракции, организованное или в конфигурации Littrow или в конфигурации уровня задевания. Первоначально, эти узкие-linewidth настраиваемые дисперсионные генераторы были введены как многократная призма Littrow (MPL) скрипучие генераторы или гибридная многократная призма «около пасущегося уровня» (HMPGI) скрипучие впадины, в лазерах органического красителя. Однако эти проекты были быстро приняты для других типов лазеров, таких как газовые лазеры, диодные лазеры, и позже лазеры волокна.

Возбуждение

Многократная призма скрипучие лазерные генераторы может быть взволнована или электрически, как в случае газовых лазеров и лазеров полупроводника, или оптически, как в случае прозрачных лазеров и лазеров органического красителя. В случае оптического возбуждения часто необходимо соответствовать поляризации лазера возбуждения к предпочтению поляризации многократной призмы скрипучий генератор. Это может быть сделано, используя вращающее устройство поляризации, таким образом повышающее лазерную конверсионную эффективность.

Работа Linewidth

Теория дисперсии многократной призмы применена, чтобы проектировать эти расширители луча или в совокупной конфигурации, таким образом добавив или вычтя их дисперсию к дисперсии трения, или в компенсации конфигурации (приводящий к нулевой дисперсии в длине волны дизайна) таким образом разрешение трения дифракции управлять настраивающимися особенностями лазерной впадины. При тех условиях, то есть, нулевой дисперсии от расширителя луча многократной призмы, лазер единственного прохода linewidth дан

:

где расхождение луча, и M - усиление луча, обеспеченное расширителем луча, который умножает угловую дисперсию, обеспеченную трением дифракции. В случае расширителей луча многократной призмы этот фактор может быть целых 100-200.

Когда дисперсия расширителя многократной призмы не равна нолю, тогда единственный проход linewidth дан

:

откуда первый дифференциал относится к угловой дисперсии трения, и второй дифференциал относится к полной дисперсии от расширителя луча многократной призмы.

Оптимизированная многократная призма твердого состояния, которую скрипучие лазерные генераторы, как показывали Дуарте, произвели, пульсировала эмиссия единственного продольного способа, ограниченная только принципом неуверенности Гейзенберга. О лазере linewidth в этих экспериментах сообщают как ≈ 350 МГц (или ≈ 0,0004 нм в 590 нм) в пульсе ~ 3 широкие нс на уровнях власти в kW режиме.

Заявления

Применения этих настраиваемых узких-linewidth лазеров включают:

  • ОПТИЧЕСКИЙ ЛОКАТОР
  • Лазерная спектроскопия
  • Атомное разделение изотопа лазера пара

См. также

  • Лазеры краски
  • Лазеры краски твердого состояния
  • Лазерная впадина
  • Теория дисперсии многократной призмы
  • Вращающее устройство поляризации

Внешние ссылки

  • Диаграммы генераторов лазера MPG
  • MPG настраиваемые лазерные генераторы: Обучающая программа

ru.knowledgr.com

alexxlab

leave a Comment